波函数（二） (3-2)

总而言之，爱因斯坦看来，量子力学只是一个唯象的理论，远远算不上完备，只有我们找到隐藏在概率背后的真正的规律（“隐变量理论”），我们才能说我们已经建立了完备的理论。

爱因斯坦的信念具有广泛的代表性。在量子力学早期，人们也一直没有放弃建立一种隐变量理论的努力。隐变量理论认为，我们用波函数描述世界，只是一种表面上方便的工具，是一种权宜之计。在波函数的背后，仍然有更深层的现实和规律没有被发现 – 波函数只是一个展现（emerge）在我们面前的表象。例如，薛定谔曾经说过：

“一幅失焦的模糊照片与本来就模糊的景物是不同的。”

薛定谔的意思很明确，波函数是展现在我们面前的一张模糊照片，然而主流的量子力学却根据这幅图片断言，说原本的景物是模糊的。例如我们有这样一张图片：我们可以看到五彩斑斓的图块，像一团彩色的雾一样虚无缥缈。我们从这张照片中能够获取的确定的信息就非常少，我们甚至不知道它拍出来的原本景物是什么。这时候我们可以做两种事，第一种，我们认为原本的景物就是这样的雾，因而尽最大可能地从这张照片中获取更多的信息：它不确定，但是我们也就只能这样了；而第二种，则是仅最大可能地去拍摄一张更加清晰的照片，从而找到事物的本来面目：现有的关于波函数的理论就像是前者的模糊照片，而哥本哈根学派犯了一个巨大的错误，就是把模糊的照片（不完备理论）当做现实就是这样（概率性诠释）了。当然，这张模糊照片是“正确”的，因为它确实可以反映出真实世界的某些颜色的大略信息，但是它远算不上是完备的信息，因为我们完全可以寻求更加完备的理论（更清晰的照片）。不论是爱因斯坦还是薛定谔，都坚信存在着位于波函数背后的更加清晰的、更加本质的现实。为了揭示这种现实，我们必须不能满足于现有的量子力学，而需要更加奋进，寻求新的理论 – 隐变量理论。

最为著名的，也是最接近成功的隐变量理论是德布罗意-玻姆理论，又叫做玻姆力学。顾名思义，它是由名字中的两人发展起来的。和哥本哈根显著不同的是，哥本哈根诠释中强调波粒的互补性，也就是说，对量子系统而言，波动和粒子是两种互补的性质，它们共同构成了系统的所有性质，然而却同时是互斥的，不可能在同一个观测中出现。而玻姆力学则强调波粒的共存。也就是说，在玻姆力学中，除了波函数以外，每个粒子都像是经典粒子那样，有着确定的位置和动量。然而在这里，波函数不再是玻恩所诠释的那样，是一种概率波，而是作为一种真实的物理波存在：它是一种引导波。用简化的直白语言来描述，就是说引导波指引了粒子的运动。也就是说，一个粒子的性质现在就包含了两部分：一部分是引导粒子运动的引导波，另一部分就是被引导波引导的、与经典粒子性质相近的粒子。相应地，玻姆力学的方程也就有两个，一个是引导波在空间分布和传播的方程，即薛定谔方程，另一个是粒子在引导波的引导下的运动方程。因而玻姆力学又被称为“引导波理论”。这样一来，粒子就像是经典粒子那样，不必有不确定性，也不必有概率性，更不必在观察时发生神秘的坍缩。当然，在经典边界它也就自然而然地变为经典理论，量子-经典的边界问题也就自然而然地消失了，完美。

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